Page 10 - Avtoref_KDys_MelnykMI
P. 10

8

            де  електричний  заряд  на  поверхні  металу  за  теоремою  Гауса  пов’язаний  з
            електричним полем співвідношенням

                                       a 
                                                      a 
                                Q  2   e  i E ri dz   2  i  i i i A 0 J 1  a i  i  B  0 N 1  a i  i ,         (4)
            а енергія електричного поля в структурі у циліндричній системі координат
                             E  2          e a                                               2
                    W e     a  r  dV    i   i A 0 J 1   Br i  0 N 1   rdrr i  2   e   i D 0 H 1  ) 2 (    rdrr e  .       (5)
                         V    2             i a                                 e a
            де  коефіцієнти  A ,  B ,  D   0     визначено  з  умов  неперервності  поля  на  границях
                                  0
                                      0
            розділу  середовищ  та  закону  повного  струму.  Розраховано  залежності
            еквівалентної  ємності  від  частоти  поля  (рис. 3а),  провідності  ізоляції  та
            середовища (рис. 3б).



















                                   а                                                б


                                  Рис. 3. Залежність еквівалентної ємності С:
                                              -3
                                                    -1
                                                       -1
             а – від частоти  при σ =10  Om m , для різних провідностей середовища σ ;
                                                                                                         e
                                         i
             б – від провідності середовища σ  при =2π·100 rad/s, для різних провідностей
                                                    e
                                        ізоляції σ ; C  – коаксіальна лінія
                                                       kk
                                                   i

                  З  урахуванням  отриманих  оцінок  ємності  ПТ  і  наведених  у  літературі
            діапазонів  реальних  значень  перехідного  опору  ізоляційного  покриву,
            поляризаційних  ємності  та  опору  (електрофізичних  параметрів  міжфазного
            шару “сталь-середовище”) встановлено, що запропонований метод визначення
            ПП за формулою (1) правомірний, якщо частота змінного струму згідно умови
            (2) знаходиться у діапазоні

                                               2 Гц < f  < 2000 Гц,                                         (6)
                                                        M
            коли вже не проявляється поляризаційний опір границі сталь-середовище і ще
            не  проявляється  ємнісна  (реактивна)  складова  провідності  ізоляційного  шару
            (оточеного ґрунтом) у порівнянні з омічною (активною) складовою провідності
            цього ж реального ізоляційного шару ПТ в умовах експлуатації.
                  Для експериментального підтвердження даного методу в натурних умовах
            були  проведені  вимірювання  із  застосуванням  приладу  ОРТ+В2,  які

            підтвердили можливість використання методу в практичних цілях.
   5   6   7   8   9   10   11   12   13   14   15